作者：wmdcstdio

单向耦合 如果固体足够小，就可以忽略固体对流体的作用力，只考虑流体对固体的作用力。 固体受到的力分为两种：压力和粘性力。在固体非常小的时候，粘性力占主导，某点处的粘性力等于粘性张量乘以法向，总的受力就是： 这里S代表固体的体积，法向指向固体外部。由于是单向耦合，因此不在固体表面应用无滑移边界条件，也就不能直接把流体的粘性张量拿来用。那怎么办呢？理论上讲，固体周围应该有边界层，应该拿边界层内的速度场算粘性张量，但边界层的流场问题还没有解决。因此书中就搞了一个简单的式子： 这里面F_i是i号固体 （非常小，近似粒子） 受到的粘性力/拖曳力，u是流体的速度场... 查看更多

在初始时间，在界面上放个粒子，用表示粒子的位置。 显然，粒子跟着流场走，也就是： 由于是粒子，所以就是直接微分，没有什么物质导数之类的。 我们用有符号距离函数 做水平集的函数（level function）。那么根据这个就能求法向： 上面求出了粒子的时间演化方程，利用的性质可以把法向场的物质导数展开： 然后文章又对这个法向场的物质导数做了一下变换： 这个记号比较难懂，单独注明一下。首先是用了偏导的角标简写。在角标中逗号后面的做偏导。比如说就是对第i维坐标（x,y,z之一）做偏导，如果 就是对第i维和时间求二阶导， 就是的意思... 查看更多

根据文献，使用Darcy-Brinkman-Forchheimer扩展模型描述孔隙流动的方程如下： 不可压方程： 动量方程： 在这里的是Darcy velocity，或local average velocity，或superficial velocity。其意义是，单位截面积孔隙介质中流出的流体通量。这里的“单位截面积”是固体和液体一起算，所以这个Darcy velocity会比孔隙中流体质点的“真实速度”小一些。二者满足关系：Darcy velocity=真实速度*孔隙度（孔隙度一般记作）。而p*这个星号的含义是它是intrinsic也就是流体质点上的... 查看更多

高速空气动力学的假设：1)流体看做理想。因为惯性力/粘性力的量级是Re，高速气流雷诺数很大，可忽略粘性力。2)视作绝热。携带热/传导热的量级是Re*Pr，其中Pr是普朗特数，量级为1，故可忽略传导热。3)忽略重力。重力/惯性力的量级是Fr（弗劳德数），即V^2/Lg，高速空气动力学中V大L小，故可忽略重力。4)假设气体是完全的（热力学中的理想气体，p=rho*R*T），比热是常数。在气体的压力和温度不是太大或太小的时候适用此假设，也就是240K<T<2000K，p<10大气压。如果是低温高压（接近液化），那么就要考虑完全气体中没有考虑的分子间吸引力以及分子本身占据的体积。如... 查看更多

基于吴望一《流体力学（下）》 运动方程组：略 边界条件：固壁上满足粘性边界条件，自由面边界条件 粘性流体运动的一般性质：a)有旋。原因是方程组中的粘性项可以写成，如果无旋，这一项就没了，就变成了理想不可压缩流体的方程，但理想不可压缩流体的方程满足滑移边界条件，看之前解的各个情况，绕流表面上的切向速度一般不为零，所以不科学。b)机械能的损耗性。变形速度越大损耗越大。c)涡旋的扩散性。例：涡量从长平板上扩散。 柱管内的流动首先看各种简化。1)流动定常，时间导数为零。2)在y,z方向速度为零，所以忽略在y,z方向的粘性力和惯性力。3)由于2，y,z的动量方程组消失，压力... 查看更多

一维波动： 波长 波数 波数就是x前面的系数，代表长度内有几个波。 对于一个固定点，相位每时间重复一次，所以 波动周期 频率 频率就是t前面的系数，代表时间内有几个波。 波长*波数=，周期*频率=. 而波形以速度c向右移动： 相速度 也就是说：相速度=频率/波数=波长/波动周期 相速度的含义就是：t前面的系数除以x前面的系数。为什么是这样呢？因为相速度的本意其实就是时间和空间之间的一种”转换”。 而三维平面波就变成了：，这时候“x前面的系数”（波数）应该用波数矢量表征： 波数就... 查看更多

基本单位 质量： 长度： 时间： 温度： 衍生单位 密度：质量除以体积，所以就是 速度：单位是，量纲就是 加速度： 力：众所周知F=ma，其中m是质量，a是加速度，所以就是 动量：质量*速度。所以就是. 能量：做功是F*S，也就是力乘以距离，这个就是能量。所以能量的单位就是力乘以距离：. 功率：做功的速率，就是能量除以时间，所以就是. 比热容：让单位质量物体升温1K需要的能量。量纲就是能量/(质量*温度)，也就是 压强：单位面积上受到的力。就是力除以面积。前面说了力的量纲是，面积则是，两个一除就是. 热体胀系数：温度... 查看更多