单向耦合
如果固体足够小，就可以忽略固体对流体的作用力，只考虑流体对固体的作用力。
固体受到的力分为两种：压力和粘性力。在固体非常小的时候，粘性力占主导，某点处的粘性力等于粘性张量乘以法向，总的受力就是：
这里S代表固体的体积，法向指向固体外部。由于是单向耦合，因此不在固体表面[……]
分类： 流体力学
文章略读：A self-adaptive oriented particles Level-Set method for tracking interfaces
在初始时间[latex]t_0[/latex]，在界面上放[latex]N_p[/latex]个粒子，用[latex]\mathbf{x}_p[/latex]表示粒子的位置。
显然，粒子跟着流场走，也就是：
由于是粒子，所以就是直接微分，没有什么物质导数之类的。
我们用有符号距[……]
Darcy-Brinkman-Forchheimer方程的无量纲化
根据文献[chen2008]，使用Darcy-Brinkman-Forchheimer扩展模型描述孔隙流动的方程如下：
不可压方程：[latex]\nabla\cdot\vec{u}=0[/latex]
动量方程：[latex]\rho\frac{\partial \vec{u[……]
气体动力学复习笔记
高速空气动力学的假设：
1)流体看做理想。因为惯性力/粘性力的量级是Re，高速气流雷诺数很大，可忽略粘性力。
2)视作绝热。携带热/传导热的量级是Re*Pr，其中Pr是普朗特数，量级为1，故可忽略传导热。
3)忽略重力。重力/惯性力的量级是Fr（弗劳德数），即V^2/Lg，高速空气动力学中V大L小，故可忽[……]
粘性不可压缩流体运动复习笔记
基于吴望一《流体力学（下）》
运动方程组：略
边界条件：固壁上满足粘性边界条件[latex]v_{\text{solid}}=v_{\text{fluid}}[/latex]，自由面边界条件
粘性流体运动的一般性质：
a)有旋。原因是方程组中的粘性项可以写成[latex]\nu[……]
波动相关的一些术语
一维波动：[latex]Asink(x-ct)[/latex]
波长[latex]L=2\pi/k[/latex]
波数[latex]k=2\pi/L[/latex]
波数就是x前面的系数，代表[latex]2\pi[/latex]长度内有几个波。
对于一个固定点，相位每[l[……]
流体力学中各参数的量纲
基本单位
质量：[latex]M[/latex]
长度：[latex]L[/latex]
时间：[latex]T[/latex]
温度：[latex]K[/latex]
衍生单位
密度：质量除以体积，所以就是[latex]ML^{-3}[/latex]
速度：单位是[l[……]
流体模拟若干名词解释
Semi Lagrangian Advection
“全拉格朗日”是：就去算一个个粒子，网格啥的一概没有。
“半拉格朗日”就“半”在，它每次用粒子方式Advect之后，就又回到了欧拉网格上。
具体地，第n+1步的A(i,j)等于第n步的A(x,y)，其中(x,y)是(i,j)这个点在第[……]
Jos Stam Stable Fluids中一些问题解读
Method of Characterstics特征方法
Stable Fluids文章中使用特征方法解决Advection（对流）。
维基百科对特征方法的解释：
https://en.wikipedia.org/wiki/Method_of_characteristics
就是[……]
三种坐标下的流体连续方程
笛卡尔坐标形式的连续方程
《流体力学》（上）（周光埛等，第二版）的第3章给出了这个方程的推导，这里列一下最终结果：
[latex]\begin{align*}
\boxed{
\frac{\partial\rho}{\partial t}+\frac{\partial(\rho u)}{[……]